108 年 國立臺灣大學工程科學及海洋工程學系碩士班丁組《微積分(B)》

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第 1 題10 分

Express d2y/dx2d^2y/dx^2 in terms of xx and yy for 4tan⁡y=x34\tan y = x^3.

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核心觀念

本題考查隱函數微分。由於 yy 是 xx 的函數,對含有 yy 的式子微分時,必須使用鏈鎖律:

ddx(tan⁡y)=sec⁡2ydydx.\frac{d}{dx}(\tan y)=\sec^2 y\frac{dy}{dx}.

二階導數則需再次對一階導數方程微分。

解題方法

題目給定

4tan⁡y=x3.4\tan y=x^3.

對 xx 做一次隱函數微分:

4sec⁡2ydydx=3x2.4\sec^2 y\frac{dy}{dx}=3x^2.

因此

dydx=3x24sec⁡2y=34x2cos⁡2y.\frac{dy}{dx} =\frac{3x^2}{4\sec^2 y} =\frac{3}{4}x^2\cos^2 y.

再對原本的一階微分式

4sec⁡2ydydx=3x24\sec^2 y\frac{dy}{dx}=3x^2

兩邊微分。左側使用乘法法則與鏈鎖律:

4ddx(sec⁡2ydydx)=6x,4\frac{d}{dx}\left(\sec^2 y\frac{dy}{dx}\right)=6x, 4[2sec⁡2ytan⁡y(dydx)2+sec⁡2yd2ydx2]=6x.4\left[ 2\sec^2 y\tan y\left(\frac{dy}{dx}\right)^2 +\sec^2 y\frac{d^2y}{dx^2} \right]=6x.

解出二階導數:

sec⁡2yd2ydx2=32x−2sec⁡2ytan⁡y(dydx)2,\sec^2 y\frac{d^2y}{dx^2} =\frac{3}{2}x -2\sec^2 y\tan y\left(\frac{dy}{dx}\right)^2, d2ydx2=32xcos⁡2y−2tan⁡y(dydx)2.\frac{d^2y}{dx^2} =\frac{3}{2}x\cos^2 y -2\tan y\left(\frac{dy}{dx}\right)^2.

代入

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第 2 題20 分

Sketch the graph of f(x)=1+x1−xf(x)=\frac{1+\sqrt{x}}{1-\sqrt{x}}, and indicate the extrema, inflection points, concavity, and asymptotes (if any).

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本題考查函數圖形繪製,需要分析函數的性質,包括定義域、漸近線、極值、反曲點、凹性等。

  1. 定義域 (Domain)
    函數為 f(x)=1+x1−xf(x)=\frac{1+\sqrt{x}}{1-\sqrt{x}}。

    • 根號 x\sqrt{x} 要求 x≥0x \ge 0。
    • 分母 1−x≠01-\sqrt{x} \ne 0,所以 x≠1\sqrt{x} \ne 1,即 x≠1x \ne 1。
      因此,定義域為 [0,1)∪(1,∞)[0, 1) \cup (1, \infty)。
  2. 漸近線 (Asymptotes)

    • 垂直漸近線 (Vertical Asymptote):檢查分母為零的點。
      當 x→1−x \to 1^- 時,x→1−\sqrt{x} \to 1^-, 1−x→0+1-\sqrt{x} \to 0^+, 1+x→21+\sqrt{x} \to 2.
      f(x)→20+=+∞f(x) \to \frac{2}{0^+} = +\infty.
      當 x→1+x \to 1^+ 時,x→1+\sqrt{x} \to 1^+, 1−x→0−1-\sqrt{x} \to 0^-, 1+x→21+\sqrt{x} \to 2.
      f(x)→20−=−∞f(x) \to \frac{2}{0^-} = -\infty.
      所以,x=1x=1 是垂直漸近線。

    • 水平漸近線 (Horizontal Asymptote):檢查 x→±∞x \to \pm\infty 時的極限。
      由於定義域只包含 x≥0x \ge 0,我們只考慮 x→∞x \to \infty。
      f(x)=1+x1−x=1x+11x−1f(x)=\frac{1+\sqrt{x}}{1-\sqrt{x}} = \frac{\frac{1}{\sqrt{x}}+1}{\frac{1}{\sqrt{x}}-1}.
      當 x→∞x \to \infty, 1x→0\frac{1}{\sqrt{x}} \to 0.
      lim⁡x→∞f(x)=0+10−1=−1\lim_{x\to\infty} f(x) = \frac{0+1}{0-1} = -1.
      所以,y=−1y=-1 是水平漸近線。

  3. 極值 (Extrema)
    計算一階導數 f′(x)f'(x)。
    f(x)=1+x1/21−x1/2f(x)=\frac{1+x^{1/2}}{1-x^{1/2}}
    f′(x)=12x−1/2(1−x1/2)−(1+x1/2)(−12x−1/2)(1−x1/2)2f'(x) = \frac{\frac{1}{2}x^{-1/2}(1-x^{1/2}) - (1+x^{1/2})(-\frac{1}{2}x^{-1/2})}{(1-x^{1/2})^2}
    f′(x)=12x(1−x)+12x(1+x)(1−x)2f'(x) = \frac{\frac{1}{2\sqrt{x}}(1-\sqrt{x}) + \frac{1}{2\sqrt{x}}(1+\sqrt{x})}{(1-\sqrt{x})^2}
    f′(x)=12x−12+12x+12(1−x)2f'(x) = \frac{\frac{1}{2\sqrt{x}} - \frac{1}{2} + \frac{1}{2\sqrt{x}} + \frac{1}{2}}{(1-\sqrt{x})^2}
    f′(x)=1x(1−x)2=1x(1−x)2f'(x) = \frac{\frac{1}{\sqrt{x}}}{(1-\sqrt{x})^2} = \frac{1}{\sqrt{x}(1-\sqrt{x})^2}

    • 定義域內 x>0x > 0 的地方,f′(x)=1x(1−x)2f'(x) = \frac{1}{\sqrt{x}(1-\sqrt{x})^2} 恆大於 0。
    • 這表示函數在整個定義域(除 x=1x=1 外)是嚴格遞增的。
    • 因此,沒有局部極值(最大值或最小值)。
  4. 反曲點 (Inflection Points) 與凹性 (Concavity)
    計算二階導數 f′′(x)f''(x)。
    f′(x)=(x(1−x)2)−1=(x1/2(1−2x1/2+x)−1)−1=(x1/2−2x+x3/2)−1f'(x) = (\sqrt{x}(1-\sqrt{x})^2)^{-1} = (x^{1/2}(1-2x^{1/2}+x)^{-1})^{-1} = (x^{1/2}-2x+x^{3/2})^{-1}
    f′′(x)=−1(x1/2−2x+x3/2)−2⋅(12x−1/2−2+32x1/2)f''(x) = -1 (x^{1/2}-2x+x^{3/2})^{-2} \cdot (\frac{1}{2}x^{-1/2} - 2 + \frac{3}{2}x^{1/2})
    f′′(x)=−12x−2+3x2(x(1−x)2)2f''(x) = -\frac{\frac{1}{2\sqrt{x}} - 2 + \frac{3\sqrt{x}}{2}}{( \sqrt{x}(1-\sqrt{x})^2 )^2}
    f′′(x)=−1−4x+3x2xx(1−x)4f''(x) = -\frac{\frac{1 - 4\sqrt{x} + 3x}{2\sqrt{x}}}{x(1-\sqrt{x})^4}
    f′′(x)=−1−4x+3x2x⋅x(1−x)4=−(1−x)(1−3x)2x3/2(1−x)4f''(x) = -\frac{1 - 4\sqrt{x} + 3x}{2\sqrt{x} \cdot x(1-\sqrt{x})^4} = -\frac{(1-\sqrt{x})(1-3\sqrt{x})}{2x^{3/2}(1-\sqrt{x})^4}
    f′′(x)=−1−3x2x3/2(1−x)3f''(x) = -\frac{1-3\sqrt{x}}{2x^{3/2}(1-\sqrt{x})^3}
    f′′(x)=3x−12x3/2(1−x)3f''(x) = \frac{3\sqrt{x}-1}{2x^{3/2}(1-\sqrt{x})^3}

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第 3 題15 分

Calculate the given integral.
(a) ∫dxx1−(ln⁡x)2\int \frac{dx}{x\sqrt{1-(\ln x)^2}}
(b) ∫0πe−xsin⁡x dx\int_{0}^{\pi} e^{-x} \sin x \, dx

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核心觀念

本題考查兩類基本積分:

  • 變數代換法:觀察被積分式中出現 ln⁡x\ln x,且前方有 1x dx\frac{1}{x}\,dx,可令 u=ln⁡xu=\ln x。
  • 分部積分法與指數三角函數積分:計算 ∫e−xsin⁡x dx\int e^{-x}\sin x\,dx,可連續使用分部積分,或直接套用公式。

(a)∫dxx1−(ln⁡x)2\displaystyle \int \frac{dx}{x\sqrt{1-(\ln x)^2}}

解題方法

令

u=ln⁡xu=\ln x

則

du=1x dxdu=\frac{1}{x}\,dx

原積分化為

∫du1−u2\int \frac{du}{\sqrt{1-u^2}}

利用反三角函數的基本積分公式

∫du1−u2=sin⁡−1u+C\int \frac{du}{\sqrt{1-u^2}}=\sin^{-1}u+C

代回 u=ln⁡xu=\ln x,得到

∫dxx1−(ln⁡x)2=sin⁡−1(ln⁡x)+C\int \frac{dx}{x\sqrt{1-(\ln x)^2}} = \sin^{-1}(\ln x)+C

因此,

∫dxx1−(ln⁡x)2=arcsin⁡(ln⁡x)+C\boxed{\int \frac{dx}{x\sqrt{1-(\ln x)^2}} = \arcsin(\ln x)+C}

定義域注意事項

因為 ln⁡x\ln x 必須有定義,需滿足 x>0x>0;又因為根號內必須非負:

1−(ln⁡x)2>01-(\ln x)^2>0

故實數範圍內通常要求

−1<ln⁡x<1-1<\ln x<1

等價於

e−1<x<ee^{-1}<x<e

(b)∫0πe−xsin⁡x dx\displaystyle \int_{0}^{\pi}e^{-x}\sin x\,dx

解題方法:分部積分

設

I=∫e−xsin⁡x dxI=\int e^{-x}\sin x\,dx

第一次分部積分,取

u=sin⁡x,dv=e−x dxu=\sin x,\qquad dv=e^{-x}\,dx

則

du=cos⁡x dx,v=−e−xdu=\cos x\,dx,\qquad v=-e^{-x}

因此

I=−e−xsin⁡x+∫e−xcos⁡x dxI=-e^{-x}\sin x+\int e^{-x}\cos x\,dx

再令

J=∫e−xcos⁡x dxJ=\int e^{-x}\cos x\,dx

對 JJ 分部積分,取

u=cos⁡x,dv=e−x dxu=\cos x,\qquad dv=e^{-x}\,dx

則

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第 4 題10 分

Find the indicated limit.
lim⁡n→∞[(nk+nk−1)1/k−n]\lim_{n\to\infty} [(n^k + n^{k-1})^{1/k} - n] for k>0k>0.

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本題考查極限計算,特別是涉及冪次和根式的極限,通常需要使用泰勒展開或適當的代數變形。

我們要求計算的極限是:
L=lim⁡n→∞[(nk+nk−1)1/k−n]L = \lim_{n\to\infty} [(n^k + n^{k-1})^{1/k} - n]

首先,將根式中的項提取公因式 nkn^k:
(nk+nk−1)1/k=(nk(1+nk−1/nk))1/k=(nk(1+n−1))1/k=(nk)1/k(1+n−1)1/k=n(1+1n)1/k(n^k + n^{k-1})^{1/k} = (n^k(1 + n^{k-1}/n^k))^{1/k} = (n^k(1 + n^{-1}))^{1/k} = (n^k)^{1/k} (1 + n^{-1})^{1/k} = n (1 + \frac{1}{n})^{1/k}

將此結果代回極限式:
L=lim⁡n→∞[n(1+1n)1/k−n]L = \lim_{n\to\infty} [n (1 + \frac{1}{n})^{1/k} - n]
L=lim⁡n→∞n[(1+1n)1/k−1]L = \lim_{n\to\infty} n \left[ (1 + \frac{1}{n})^{1/k} - 1 \right]

當 n→∞n \to \infty,1n→0\frac{1}{n} \to 0。這是一個 0⋅∞0 \cdot \infty 型的極限,我們可以將其轉化為 ∞∞\frac{\infty}{\infty} 或 00\frac{0}{0} 型,以便使用 L'Hôpital 定則,或者使用泰勒展開。

方法一:使用泰勒展開
我們知道當 u→0u \to 0 時,(1+u)α≈1+αu(1+u)^\alpha \approx 1 + \alpha u。
在這裡,令 u=1nu = \frac{1}{n},α=1k\alpha = \frac{1}{k}。
當 n→∞n \to \infty, u=1n→0u = \frac{1}{n} \to 0.

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第 5 題10 分

Determine whether the series converges or diverges.
(a) ∑k=1∞2kk2\sum_{k=1}^{\infty} \frac{2^k}{k^2}
(b) ∑n=1∞2⋅4⋅6⋯(2n)3⋅7⋅11⋯(3n−1)\sum_{n=1}^{\infty} \frac{2 \cdot 4 \cdot 6 \cdots (2n)}{3 \cdot 7 \cdot 11 \cdots (3n-1)}

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第 5 題 級數收斂性判定

核心觀念

本題使用兩個重要判定法:

  1. 發散必要條件

    若級數 ∑an\sum a_n 收斂,則必須滿足

    lim⁡n→∞an=0.\lim_{n\to\infty}a_n=0.

    因此,只要一般項不趨近於 00,即可判定級數發散。

  2. 比值判別法

    對正項級數 ∑an\sum a_n,令

    L=lim⁡n→∞∣an+1an∣.L=\lim_{n\to\infty}\left|\frac{a_{n+1}}{a_n}\right|.

    若 L<1L<1,則級數收斂;若 L>1L>1 或 L=∞L=\infty,則級數發散;若 L=1L=1,此判別法無法決定。


(a)∑k=1∞2kk2\displaystyle \sum_{k=1}^{\infty}\frac{2^k}{k^2}

解題方法

設

ak=2kk2.a_k=\frac{2^k}{k^2}.

先檢查級數收斂所需的必要條件:

lim⁡k→∞2kk2.\lim_{k\to\infty}\frac{2^k}{k^2}.

由於指數函數 2k2^k 的成長速度遠快於多項式 k2k^2,可得

lim⁡k→∞2kk2=∞.\lim_{k\to\infty}\frac{2^k}{k^2}=\infty.

因此,一般項不但不趨近於 00,反而趨近於無窮大。依發散必要條件,

∑k=1∞2kk2\sum_{k=1}^{\infty}\frac{2^k}{k^2}

必定發散。

亦可用比值判別法驗算:

ak+1ak=2k+1(k+1)2⋅k22k=2(kk+1)2.\frac{a_{k+1}}{a_k} = \frac{2^{k+1}}{(k+1)^2}\cdot\frac{k^2}{2^k} = 2\left(\frac{k}{k+1}\right)^2.

所以

lim⁡k→∞ak+1ak=2>1,\lim_{k\to\infty}\frac{a_{k+1}}{a_k}=2>1,

同樣判定級數發散。


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第 6 題15 分

Find the Taylor polynomial of the function cos⁡x\cos x for the given values of a=π/3a = \pi/3 and n=4n = 4, and give the Lagrange form of the remainder.

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核心觀念

以 a=π3a=\frac{\pi}{3} 為中心的四次 Taylor 多項式為

T4(x)=∑k=04f(k)(a)k!(x−a)k.T_4(x)=\sum_{k=0}^{4}\frac{f^{(k)}(a)}{k!}(x-a)^k.

Lagrange 型餘項為

R5(x)=f(5)(ξ)5!(x−a)5,R_5(x)=\frac{f^{(5)}(\xi)}{5!}(x-a)^5,

其中 ξ\xi 介於 xx 與 aa 之間。

解題方法

令 f(x)=cos⁡xf(x)=\cos x,逐次微分:

f(x)=cos⁡x,f(π3)=12,f′(x)=−sin⁡x,f′(π3)=−32,f′′(x)=−cos⁡x,f′′(π3)=−12,f′′′(x)=sin⁡x,f′′′(π3)=32,f(4)(x)=cos⁡x,f(4)(π3)=12,f(5)(x)=−sin⁡x.\begin{aligned} f(x)&=\cos x, & f\left(\frac{\pi}{3}\right)&=\frac12,\\ f'(x)&=-\sin x, & f'\left(\frac{\pi}{3}\right)&=-\frac{\sqrt3}{2},\\ f''(x)&=-\cos x, & f''\left(\frac{\pi}{3}\right)&=-\frac12,\\ f'''(x)&=\sin x, & f'''\left(\frac{\pi}{3}\right)&=\frac{\sqrt3}{2},\\ f^{(4)}(x)&=\cos x, & f^{(4)}\left(\frac{\pi}{3}\right)&=\frac12,\\ f^{(5)}(x)&=-\sin x. \end{aligned}

代入 Taylor 公式,得到

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第 7 題10 分

Use a triple integral to find the volume of the solid. The solid bounded above by the elliptic paraboloid z=12−x2−2y2z = 12-x^2-2y^2 and below by the elliptic paraboloid z=2x2+y2z = 2x^2+y^2.

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核心觀念

立體的體積可用三重積分計算:

V=∭E1 dVV=\iiint_E 1\,dV

若以柱座標描述,則 dV=r dz dr dθdV=r\,dz\,dr\,d\theta。積分範圍要先由上下曲面相交處找出底面投影,再依序設定角度、半徑與高度的範圍。

解題方法

上方曲面為 z=12−x2−2y2z=12-x^2-2y^2,下方曲面為 z=2x2+y2z=2x^2+y^2。令兩曲面相交:

12−x2−2y2=2x2+y212-x^2-2y^2=2x^2+y^2

整理得

x2+y2=4x^2+y^2=4

因此,立體在 xyxy 平面的投影是半徑為 22 的圓盤。由於投影區域是圓盤,使用柱座標最直接。令 x=rcos⁡θx=r\cos\theta、y=rsin⁡θy=r\sin\theta,相交條件給出 0≤r≤20\le r\le 2、0≤θ≤2π0\le\theta\le2\pi。

柱座標下,上下曲面分別為

z上=12−r2cos⁡2θ−2r2sin⁡2θz_{\text{上}}=12-r^2\cos^2\theta-2r^2\sin^2\theta
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第 8 題10 分

Fine the area of the surface of the cone z=x2+y2z = \sqrt{x^2+y^2} that lies between the planes z=0z=0 and z=3z=3.

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本題考查曲面積分計算表面積。我們需要確定曲面的參數化以及積分區域。

曲面是圓錐面 z=x2+y2z = \sqrt{x^2+y^2}。
我們需要計算的是在 z=0z=0 和 z=3z=3 之間的這部分圓錐面的表面積。

方法一:使用參數化
我們可以將圓錐面參數化。
令 x=rcos⁡θx = r\cos\theta, y=rsin⁡θy = r\sin\theta。
則 z=(rcos⁡θ)2+(rsin⁡θ)2=r2(cos⁡2θ+sin⁡2θ)=r2=rz = \sqrt{(r\cos\theta)^2 + (r\sin\theta)^2} = \sqrt{r^2(\cos^2\theta + \sin^2\theta)} = \sqrt{r^2} = r (因為 r≥0r \ge 0)。
所以,參數方程為 r(r,θ)=⟨rcos⁡θ,rsin⁡θ,r⟩\mathbf{r}(r, \theta) = \langle r\cos\theta, r\sin\theta, r \rangle。

我們需要確定參數 rr 和 θ\theta 的範圍。
題目要求曲面在 z=0z=0 和 z=3z=3 之間。
由於 z=rz=r,所以 0≤r≤30 \le r \le 3。
θ\theta 的範圍是 0≤θ≤2π0 \le \theta \le 2\pi,因為我們考慮整個圓錐面。

現在計算法向量 rr×rθ\mathbf{r}_r \times \mathbf{r}_\theta。
rr=∂r∂r=⟨cos⁡θ,sin⁡θ,1⟩\mathbf{r}_r = \frac{\partial \mathbf{r}}{\partial r} = \langle \cos\theta, \sin\theta, 1 \rangle
rθ=∂r∂θ=⟨−rsin⁡θ,rcos⁡θ,0⟩\mathbf{r}_\theta = \frac{\partial \mathbf{r}}{\partial \theta} = \langle -r\sin\theta, r\cos\theta, 0 \rangle

rr×rθ=∣ijkcos⁡θsin⁡θ1−rsin⁡θrcos⁡θ0∣\mathbf{r}_r \times \mathbf{r}_\theta = \begin{vmatrix} \mathbf{i} & \mathbf{j} & \mathbf{k} \\ \cos\theta & \sin\theta & 1 \\ -r\sin\theta & r\cos\theta & 0 \end{vmatrix}
=i(0−rcos⁡θ)−j(0−(−rsin⁡θ))+k(rcos⁡2θ−(−rsin⁡2θ))= \mathbf{i}(0 - r\cos\theta) - \mathbf{j}(0 - (-r\sin\theta)) + \mathbf{k}(r\cos^2\theta - (-r\sin^2\theta))
=−rcos⁡θi−rsin⁡θj+r(cos⁡2θ+sin⁡2θ)k= -r\cos\theta \mathbf{i} - r\sin\theta \mathbf{j} + r(\cos^2\theta + \sin^2\theta) \mathbf{k}
=⟨−rcos⁡θ,−rsin⁡θ,r⟩= \langle -r\cos\theta, -r\sin\theta, r \rangle

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